不过想想倒也正常。
毕竟他们组负责的课题虽然困难，但配置也高啊....
随后徐云他们又等了两个小时左右，在时间来到下午三点半的时候，所有小组总算将结果交齐了。
“.......”
陆光达很快又站到了原先的那块黑板前，手中拿着众人提交上来的稿纸（总结的那一页），深吸一口气，说道：
“各位同志，在大家的不懈努力下，我们今天的十一个小组都已经交上了各自的答案。”
“现在我们要做的就是将点连成线，在优化我们的原子弹理论模型的同时，也尝试排查出各组可能存在的错误。”
“然后我们现推现改，争取.....毕其功于一役！”
唰——
陆光达话音刚落。
屋内的大多数理论组成员们便下意识坐直了身子。
毕其功于一役。
这六个字对于整个项目组来说，有着莫名的冲击力与吸引力。
如果说原子弹的理论研究是一场足球赛，那么现在项目组所处的时间便是伤停补时的最后几分钟，比分则是极其微妙的1-0。
此时理论组有着一定程度上的领先优势，不过敌人的攻势依旧强劲，随时有可能扳回一城，将比赛拖入加时。
但只要熬过这最后的冲击，他们便可以获得这场比赛的胜利。
随后在所有人的注视下。
陆光达拿起粉笔，在黑板上写下了一个字：
【解】。
接着陆光达又写下了由那位“太平同志”带队计算出来的先驱核浓度参数：
1nh∑i=Ni1nK(x?xih) ri^h(x)。
这是一个归一化状态的核密度概率密度函数，Ni为第i个区间的数浓度，ri为第i个区间的干粒径上界。
接着是层流火焰的边界，这是一个联立态的方程组：
?tU U?U ?xP=0
δ～μδ(x)=5.0νxV∞。
而在见到这方程组的时候，徐云的眼中下意识闪过了一丝意动。
层流火焰的边界其实是个很有意思的问题，它最早可以追溯到德国科学家Prandtl身上——Prandtl提出了边界层理论，由此奠定了“固体表面流体无滑移”的理论基础。
不过后世有很多人...尤其是石油人误解了Prandtl的边界层概念，总是认为边界层的流体不能流动，并因此成为了启动压力梯度存在的理由。
当然了。
以上这些内容并不是徐云在意的重点，他之所以会有这种表情，主要是因为.....
他上辈子写过一本叫做《吴凡去哪儿》的小说，书里提到了大莫界有一种特殊的火焰，当时他为这个火焰设计的理论模板其实就是基于这个方程组.....
看到这里，想必有些聪明的同学已经明白了。
没错。
在徐云原先的规划中，那种火焰就是可以用来搞可控核聚变的......
可惜由于不可抗力，火光就这样被吹散在了风中。
随后徐云将心绪拉回现实，继续看了下去。
在写完层流火焰的边界方程组后，陆光达又写下了几个其他几个公式或者参数，其中便包括了大于和成能宽他们计算出来的数值。
陆光达就这样洋洋洒洒的写了十多分钟，方才将全部板书搞定。
值得一提的是。
陆光达应该在书写之前就将诸多文稿进行了排序，所以他写出来的这些参数或者结论恰好能够连成一条完整的脉络。
“好了！”
随后陆光达拍了拍手上的粉笔灰，对台下众人说道：
“咱们各个小组的成果差不多都在这儿了，现在咱们就一步步来推导最终的ZND模型吧。”
“整个过程大家有任何疑议都可以随时提出来，不用担心影响了节奏什么的，没问题的话我现在就开始了。”
台下很快响起了一阵回应或者点头声。
陆光达见状便又拿起了一根粉笔，在先驱核浓度参数下方划了根线：
“咱们就从先驱核浓度参数开始吧，这也是所有步骤的起始线。”
“太平同志他们的思路是从正交归一化入手，在绝对可积的条件下先进行傅里叶变换，毕竟连续谱函数本身没有物理意义.....”
“但这样的归一化不是Lorentz不变的，因为动量空间中3维δ函数具有体积的量纲，参考系变换下会产生Lorentz收缩，因此就必须再引入一个单粒子态的比例系数。”
“假设这个粒子为P，原子弹内部的场强为E，那么就可以推导出相对论性修正下的单粒子态.....”（这部分我参考的是顾樵老先生的数学物理方法46页，毕竟真正的数据我接触不到）
十分钟后。
陆光达再次放下只剩下半截的粉笔，对台下众人道：
“太平同志他们的推导过程差不多就这样，大家有什么异议吗？”
包括大于等人在内，台下大部分理论组成员都摇了摇头。
少部分没摇头的也没出声表态，显然是找不出什么问题。
陆光达对此倒也没太显意外，毕竟这算是思维...或者说方向比较固定的推导，小组讨论的情况下基本上不会出太大问题。
于是他顿了顿，继续说了下去：
“第二个是王爱芳同志小组负责的层流火焰边界方程组，最初的模板是本生灯.....”
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